雷擊是指帶電云層或帶電云層與地面之間的放電現(xiàn)象。這種放電過(guò)程會(huì)產(chǎn)生強(qiáng)大的閃電和巨大的聲線，并隨著大量的能量而傳遞。雷擊對(duì)電子設(shè)施造成了災(zāi)難性的破壞。雷擊浪涌沖擊波可以通過(guò)室外傳輸線路、設(shè)備之間的連接線和電力線侵入設(shè)備，損壞連接在線路中間或終端的電子設(shè)備。雷擊地球或接地導(dǎo)體，導(dǎo)致局部瞬時(shí)電位上升，影響附近的電子設(shè)備，影響設(shè)備，損害其對(duì)地面絕緣。

圖1.雷電現(xiàn)象

一、浪涌防護(hù)裝置:

由于浪涌脈沖的脈寬較寬，低通濾波器對(duì)其作用非常有限，一般采用特殊的浪涌抑制裝置來(lái)抑制。浪涌抑制裝置的一個(gè)共同特點(diǎn)是，當(dāng)有浪涌電壓時(shí)，阻抗不同于無(wú)浪涌電壓。在正常電壓下，其阻抗非常高，對(duì)電路的工作沒有影響。當(dāng)在其上添加高浪涌電壓時(shí)，其阻抗變得非常低，從而導(dǎo)致浪涌能量旁路。常用的浪涌抑制裝置包括壓敏電阻、瞬態(tài)抑制二極管（TVS二極管）和氣體放電管。這些裝置具有圖2所示的特性。當(dāng)浪涌電壓超過(guò)一定值時(shí)，通過(guò)它們的電流突然增加，這意味著它們的阻抗突然變得非常低。該裝置的使用方法是并聯(lián)在線路和參考地點(diǎn)之間。當(dāng)浪涌電壓出現(xiàn)時(shí)，它們迅速導(dǎo)通，從而將電壓范圍限制在一定值，保護(hù)后端電路，如圖2所示。

圖2.浪涌抑制器伏安特性虛線

1.壓敏電阻:

壓敏電阻是一種將導(dǎo)線焊接在氧化鋅顆粒上，然后用絕緣材料包裝的設(shè)備，如圖3所示。當(dāng)流過(guò)壓敏電阻的浪涌電流增加時(shí)，其電阻會(huì)減小，可以將電壓夾在一定值上，但由于壓敏電阻的電阻降低與流過(guò)的電流不完全反比，因此上述電壓會(huì)隨著電流的增加而增加。

圖3.壓敏電阻

壓敏電阻中的氧化鋅顆粒形成類似于PN結(jié)的結(jié)構(gòu)，具有二極管的特性。整個(gè)壓敏電阻相當(dāng)于大量的二極管并聯(lián)和串聯(lián)。由于部分PN結(jié)是正偏置，部分是反偏置，因此壓敏電阻的特性是雙向的，類似于兩個(gè)背靠背的二極管，如圖4所示。

圖4.壓敏電阻的結(jié)構(gòu)

顯然，串聯(lián)PN結(jié)越多，壓敏電阻的導(dǎo)電電壓越高。因此，壓敏電阻器件的厚度決定了其導(dǎo)電電壓。并聯(lián)PN結(jié)越多，壓敏電阻承受電流的能力越強(qiáng)。因此，壓敏電阻的面積決定了其承受電流的能力。

壓敏電阻的一個(gè)缺點(diǎn)是鉗位電壓不是一個(gè)確定的值，而是與流過(guò)壓敏電阻的電流有關(guān)。壓敏電阻上的電壓(一般稱為鉗位電壓)等于流過(guò)壓敏電阻的電流乘以壓敏電阻的電阻值。流過(guò)壓敏電阻的電流越大，壓敏電阻上的電壓在浪涌電流的峰值處最高，會(huì)超過(guò)交流峰值的30%。因此，壓敏電阻的保護(hù)效果較差。

壓敏電阻的另一個(gè)缺點(diǎn)是，一些顆粒在受到浪涌沖擊后會(huì)損壞并短路。此時(shí)，相當(dāng)于系列PN結(jié)減少，從而降低整個(gè)壓敏電阻的導(dǎo)電電壓值。當(dāng)壓敏電阻的導(dǎo)電電壓低于電源的峰值電壓時(shí)，電源的功率電流會(huì)流過(guò)壓敏電阻，使壓敏電阻過(guò)熱損壞，可能發(fā)生爆炸，造成安全問(wèn)題。因此，一般不建議使用壓敏電阻。

2.瞬態(tài)抑制二極管:

瞬態(tài)抑制二極管(TVS)是一種廣泛應(yīng)用于信號(hào)線的浪涌保護(hù)裝置，如圖5所示。

圖5.瞬態(tài)抑制二極管

TVS的優(yōu)點(diǎn)是響應(yīng)時(shí)間短，鉗位電壓低(相對(duì)于工作電壓)。但由于所有功率都消散在二極管的PN結(jié)上，它承受的功率值小，允許流動(dòng)的電流小。

一般來(lái)說(shuō)，TVS的寄生電容較大。如果在高速數(shù)據(jù)線上使用，應(yīng)使用特殊的低電容器件，但低電容器件的額定功率往往較小，僅適用于浪涌能量較小的場(chǎng)合。如果浪涌能量較大，則應(yīng)與其他大功率浪涌抑制器件一起使用，TVS作為后保護(hù)。

3.氣體放電管:

氣體放電管是一種常用的浪涌保護(hù)裝置，如圖所示。氣體放電管的工作原理是利用金屬電極之間的放電特性。也就是說(shuō)，當(dāng)金屬電極之間的電壓超過(guò)一定值時(shí)，電極之間的間隙就會(huì)被打破，形成一個(gè)通道，電阻很低，接近短路，所以浪涌電壓的能量可以從旁邊掉下來(lái)。氣體放電管有兩個(gè)極和三極，實(shí)際上相當(dāng)于兩個(gè)氣體管包裝在一個(gè)容器中。如圖7所示。

圖6.氣體放電管

電極之間的沖擊有兩種機(jī)制，一種是氣體的電離現(xiàn)象。這種現(xiàn)象是，當(dāng)添加到氣體上的電場(chǎng)強(qiáng)度較強(qiáng)時(shí)，氣體中的自由電子或離子會(huì)獲得足夠的能量，撞擊其他原子或分子，產(chǎn)生更多的自由電子和離子，形成導(dǎo)電氣體，稱為氣體電離。當(dāng)電極之間的氣體電離時(shí)，會(huì)有一個(gè)可以自行維持的光放電過(guò)程，只有較低的電壓才能保持其電離狀態(tài)。維持電壓與觸點(diǎn)之間的距離無(wú)關(guān)，在空氣中約為300V。此外，為了保持連接，通常需要一個(gè)最小的電流，通常是幾毫安。

還有另一種機(jī)制，即電弧放電。這種現(xiàn)象的機(jī)制是，金屬表面的自由電子在外部場(chǎng)強(qiáng)的作用下會(huì)被拉入空間，脫離金屬表面的約束，成為空間的自由電子。電子離開金屬表面后，在外部電場(chǎng)的作用下，從陰極移動(dòng)到陽(yáng)極。到達(dá)陽(yáng)極后，電極的局部溫度非常高，這可能會(huì)升華金屬，形成一座金屬氣體橋，即電弧放電。一旦形成金屬氣體橋，電弧放電過(guò)程只能通過(guò)低電壓和電流維持。一般來(lái)說(shuō)，電壓為10~30V，電流為1A。誘發(fā)電弧放電的場(chǎng)強(qiáng)度約為5kV/cm。

氣體放電管的優(yōu)點(diǎn)是能承受較大的電流。氣體放電管的通流能力與管徑有關(guān)。管徑越大，通流能力越大。氣體放電管的質(zhì)量問(wèn)題主要表現(xiàn)為慢性漏氣和長(zhǎng)期使用的可靠性（即直流擊穿電壓值在多次閃電沖擊后偏移），光敏效應(yīng)和離散性較大。

此外，由于維護(hù)其導(dǎo)電所需的電壓很低，當(dāng)浪涌電壓時(shí)，只要?dú)怏w放電管上的電壓高于維護(hù)電壓，就會(huì)保持導(dǎo)電。在交流場(chǎng)合使用時(shí)，只有當(dāng)交流電超過(guò)零點(diǎn)時(shí)，才會(huì)斷開，因此會(huì)有一定的跟蹤電流。由于跟蹤電流時(shí)間長(zhǎng)，放電管接觸會(huì)迅速燒毀，縮短放電管的使用壽命。由于氣體放電管的這一特點(diǎn)，不適用于電壓值高的直流場(chǎng)合。此時(shí)，電弧可能無(wú)法斷開，導(dǎo)致電源保護(hù)裝置的運(yùn)行。

4.比較浪涌防護(hù)裝置的特性:

圖7.浪涌防護(hù)器件特性對(duì)比

二、通過(guò)防護(hù)裝置的電壓對(duì)比，浪涌:

圖8.浪涌過(guò)后三者的變化情況

圖8可以比較三電壓瞬態(tài)抑制二極管最小，其次是壓敏電阻，氣體放電管最大，殘留壓力高，由于壓敏電阻和氣體放電管流量大，更適合一級(jí)保護(hù)，瞬態(tài)抑制器響應(yīng)速度快，鉗位電壓低，更適合二次保護(hù)。